 |
 |
|
 |
|
|
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ |
| Большая советская энциклопедия (БЭС) |
Электромагнитные колебания, распространяющиеся в пространстве с конечной скоростью. Существование Э. в. было предсказано М. Фарадеем (См. Фарадей) в 1832. Дж. Максвелл в 1865 теоретически показал, что электромагнитные колебания не остаются локализованными в пространстве, а распространяются в вакууме со скоростью света (См. Скорость света) с во все стороны от источника. Из того обстоятельства, что скорость распространения Э. в. в вакууме равна скорости света, Максвелл сделал вывод, что свет представляет собой Э. в. В 1888 максвелловская теория Э. в. получила подтверждение в опытах Г. Герца, что сыграло решающую роль для её утверждения.
Теория Максвелла позволила единым образом подойти к описанию радиоволн (См. Радиоволны), света, рентгеновских лучей (См. Рентгеновские лучи) и гамма-излучения (См. Гамма-излучение). Оказалось, что это не излучения различной природы, а Э. в. с различной длиной волны. Частота колебаний электрического Е и магнитного Н полей связана с длиной волны соотношением: = 2с/. Радиоволны, рентгеновские лучи и -излучение находят своё место в единой шкале Э. в. (рис.), причём между соседними диапазонами шкалы Э. в. нет резкой границы.
Особенности Э. в., законы их возбуждения и распространения описываются Максвелла уравнениями. Если в какой-то области пространства существуют электрические заряды е и токи I, то изменение их со временем t приводит к излучению (См. Излучение) Э. в. На скорость распространения Э. в. существенно влияет среда, в которой они распространяются. Э. в. могут испытывать преломление, в реальных средах имеет место Дисперсия волн, вблизи неоднородностей наблюдаются Дифракция волн, Интерференция волн (прямой и отражённой), полное внутреннее отражение и другие явления, свойственные волнам (См. Волны) любой природы. Пространств, распределение электромагнитных полей, временные зависимости E (t) и H (t), определяющие тип волн (плоские, сферические и др.), вид поляризации (см. Поляризация волн) и другие особенности Э. в. задаются, с одной стороны, характером источника излучения, и с другой — свойствами среды, в которой они распространяются. В случае однородной и изотропной среды, вдали от зарядов и токов, создающих электромагнитное поле, уравнения Максвелла, приводят к волновым уравнениям:
0116146910.tif
; 0179360390.tif ,
описывающим распространение плоских монохроматических Э. в.:
Е = E0 cos (kr — t + )
Н = H0 cos (kr — t + ).
Здесь — Диэлектрическая проницаемость, — магнитная проницаемость среды, E0 и H0 — амплитуды колебаний электрических и магнитных полей, — частота этих колебаний, — произвольный сдвиг фазы, k — волновой вектор, r — радиус-вектор точки; 2 — Лапласа оператор.
Если среда неоднородна или содержит поверхности, на которых изменяются её электрические либо магнитные свойства, или если в пространстве имеются проводники, то тип возбуждаемых и распространяющихся Э. в. может существенно отличаться от плоской линейно-поляризованной волны. Э. в. могут распространяться вдоль направляющих поверхностей (поверхностные волны), в передающих линиях и в полостях, образованных хорошо проводящими стенками (см. Радиоволновод, Световод, Квазиоптика).
Характер изменения во времени Е и Н определяется законом изменения тока I и зарядов e, возбуждающих Э. в. Однако форма волны в общем случае не следует I (t) или e (t). Она в точности повторяет форму тока только в случае, если и Э. в. распространяются в линейной среде (электрические и магнитные свойства которой не зависят от Е и Н). Простейший случай — возбуждение и распространение Э. в. в однородном изотропном пространстве с помощью диполя Герца (отрезка провода длиной l << , по которому протекает ток I = I0 sin t). На расстоянии от диполя много большем образуется волновая зона (зона излучения), где распространяются сферические Э. в. Они поперечные и линейно поляризованы. В случае анизотропии среды могут возникнуть изменения поляризации (см. Излучение и приём радиоволн).
В изотропном пространстве скорость распространения гармонических Э. в., т. e. фазовая скорость 0132627553.tif . При наличии дисперсии скорость переноса энергии с (Групповая скорость) может отличаться от v. Плотность потока энергии S, переносимой Э. в., определяется Пойнтинга вектором: S = (с/4) [ЕН]. Т. к. в изотропной среде векторы Е и Н и волновой вектор образуют правовинтовую систему, то S совпадает с направлением распространения Э. в. В анизотропной среде (в том числе вблизи проводящих поверхностей) S может не совпадать с направлением распространения Э. в.
Появление квантовых генераторов, в частности Лазеров, позволило достичь напряжённости электрического поля в Э. в., сравнимых с внутриатомными полями. Это привело к развитию нелинейной теории Э. в. При распространении Э. в. в нелинейной среде (e и зависят от Е и Н) её форма изменяется. Если дисперсия мала, то по мере распространения Э. в. они обогащаются т. н. высшими гармониками и их форма постепенно искажается. Например, после прохождения синусоидальной Э. в. характерного пути (величина которого определяется степенью нелинейности среды) может сформироваться Ударная волна, характеризующаяся резкими изменениями Е и Н (разрывы) с их последующим плавным возвращением к первоначальным величинам. Ударная Э. в. далее распространяется без существ, изменений формы; сглаживание резких изменений обусловлено главным образом затуханием. Большинство нелинейных сред, в которых Э. в. распространяются без сильного поглощения, обладает значительной дисперсией, препятствующей образованию ударных Э. в. Поэтому образование ударных волн возможно лишь в диапазоне от нескольких см до длинных волн (См. Длинные волны). При наличии дисперсии в нелинейной среде возникающие высшие гармоники распространяются с различной скоростью и существенного искажения формы исходной волны не происходит. Образование интенсивных гармоник и взаимодействие их с исходной волной может иметь место лишь при специально подобранных законах дисперсии (см. Нелинейная оптика, Параметрические генераторы света).
Э. в. различных диапазонов характеризуются различными способами возбуждения и регистрации, по-разному взаимодействуют с веществом и т. п. Процессы излучения и поглощения Э. в. от самых длинных волн до инфракрасного излучения (См. Инфракрасное излучение) достаточно полно описываются соотношениями электродинамики (См. Электродинамика). На более высоких частотах доминируют процессы, имеющие существенно квантовую природу, а в оптическом диапазоне и тем более в диапазонах рентгеновских и -лучей излучение и поглощение Э. в. могут быть описаны только на основе представлений о дискретности этих процессов.
Квантовая теория поля внесла существенные дополнения и в само представление об Э. в. Во многих случаях электромагнитное излучение ведёт себя не как набор монохроматических Э. в. с частотой и волновым вектором k, а как поток квазичастиц — Фотонов с энергией 0186702773.tif и импульсом 0162001383.tif (h — Планка постоянная). Волновые свойства проявляются, например, в явлениях дифракции и интерференции, корпускулярные — в Фотоэффекте и Комптона эффекте.
Лит.: Тамм И. Е., Основы теории электричества, 9 изд., М., 1976; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 6 изд., М., 1973 (Теоретическая физика, т. 2); их же, Электродинамика сплошных сред, М., 1959; Ландсберг Г. С., Оптика, 5 изд., М., 1976.
В. В. Мигулин.
0266326733.tif
Шкала электромагнитных волн.
|
| Идеографический словарь |
^ поперечные волны
^ эфир
электромагнитные волны - поперечные колебания эфира;
испускаются ускоренно движущимся электрическим зарядом.
квант. гамма - квант.
радиоволны.
тепловое излучение - электромагнитное излучение, возникающее за счет внутренней энергии
испускающего его вещества.
тепловой. инфракрасный.
свет. световой.
ультрафиолет. ультрафиолетовый.
сверхвысокочастотное излучение, СВЧ - излучение.
рентген. рентгеновский.
гамма - излучение.
монохроматический.
длинноволновой. <--> коротковолновый.
мягкий (# излучение). жесткий.
полное внутреннее отражение.
v монохроматор.
СВЕТ, ЗРЕНИЕ
см. заряд, ускорение |
|
|
|
|
|
|
|
|
 |
|
 |
|
|
